No capítulo anterior vimos um apanhado geral a respeito dos amplificadores operacionais. Neste capítulo, veremos que dependendo da topologia usada, a configuração adquire nome próprio. Vamos analisar a topologia denominada amplificador operacional na configuração somador.

Nesta configuração a entrada não inversora é aterrada, portanto V₂ = 0. Como temos duas entradas, V_a e V_b, conectadas para o nó V₁, podemos resolver este circuito aplicando a lei dos nós para esse nó.

Na Figura 44-01 acima, vemos o circuito somador. Como indicado no circuito,  i_i = 0, então podemos escrever para o nó V₁:

Agora, aplicando a análise nodal para esse nó, temos:

Mas, sabemos que V₁ = 0. Então, isolando V_o chegamos a equação procurada que permite calcular a tensão de saída em função das tensões de entrada V_a e V_b.

Pela equação vemos que a tensão de saída é determinada pela razão entre o resistor de realimentação, R_f e o resistor de cada entrada. Podemos definir o quociente entre as resistências como um fator ponderado e representá-lo da seguinte forma:

Assim, podemos generalizar para "n" entradas e ficamos com:

Neste item vamos analisar o somador na configuração Não Inversora. Vamos partir de um circuito geral como o mostrado na Figura 44-02 abaixo, inicialmente, com três fontes de tensão na entrada não inversora.

Para a análise deste circuito devemos considerar o amplificador operacional como ideal e, portanto satisfazendo as seguintes condições iniciais:

Além disso, pela lei de Kirchhoff  para nós, temos:

Desta forma podemos escrever:

Vamos adotar a seguinte igualdade: Z = R₁ = R₂ = R₃. Então, obtemos a relação: